发生光电效应时，逸出的光电子最大初动能与入射光的频率成正比，这句话为什么错？_百度知道
发生光电效应时，逸出的光电子最大初动能与入射光的频率成正比，这句话为什么错？
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但不是成正比关系,因此是所有逸出的光电子中克服引力做功的最小值.由EK= hν-W可知EK和ν之间是一次函数关系.若入射光的频率恰好是极限频率.对应的光电子的初动能是所有光电子中最大的,因此有W= hν0,可理解为逸出的光电子的最大初动能是0.其它光电子的初动能都小于这个值,即刚好能有光电子逸出爱因斯坦光电效应方程EK= hν-W中的W表示从金属表面直接中逸出的光电子克服金属中正电荷引力做的功
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原来是这样，感谢！
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光电效应是中一个重要而神奇的现象。在高于某特定频率的照射下，某些内部的会被光子激发出来而形成电流，即光生电。由家于1887年发现，而正确的解释为所提出。们在研究光电效应的过程中，物理学者对的量子性质有了更加深入的了解，这对概念的提出有重大影响。[1]外文名Photoelectric effect发现年代1887年赫兹所属学科物理学现&&&&象某些物质在光的照射下产生光电流
1905年，提出光子假设，成功解释了光光电效应电效应，因此获得1921年。
光照射到金属上，引起物质的电性质发生变化。这类光变致电的现象被人们统称为光电效应（Photoelectric effect）。光电效应分为光电子发射、和阻挡层光电效应，又称光生伏特效应。前一种现象发生在物体表面，又称。后两种现象发生在物体内部，称为。　于1887年发现光电效应，爱因斯坦第一个成功的解释了光电效应（金属表面在光辐照作用下发射电子的效应，发射出来的电子叫做）。光波长小于某一临界值时方能发射电子，即极限波长，对应的光的频率叫做。临界值取决于，而发射电子的能量取决于光的波长而与无关，这一点无法用光的解释。还有一点与光的相矛盾，即光电效应的瞬时性，按波动性理论，如果入射光较弱，照射的时间要长一些，金属中的电子才能积累住足够的能量，飞出金属表面。可事实是，只要光的频率高于金属的极限频率，光的亮度无论强弱，电子的产生都几乎是瞬时的，不超过十的负九次方秒。正确的解释是光必定是由与有关的严格规定的能量单位(即光子或)所组成。
光电效应里电子的射出方向不是完全定向的，只是大部分都垂光电效应直于金属表面射出，与方向无关。光是，但是光是高频震荡的正交，很小，不会对电子射出方向产生影响。
光电效应说明了光具有。相对应的，光具有最典型的例子就是光的和。
只要光的频率超过某一极限频率，受光照射的金属表面立即就会逸出光电子，发生。当在金属外面加一个闭合电路，加上正向电源，这些逸出的光电子全部到达便形成所谓的光电流。在一定时，增大光电管两极的，提高光电子的动能，光电流会随之增大。但光电流不会无限增大，要受到光电子数量的，有一个最大值，这个值就是。所以，当入射光强度增大时，根据光子假设，入射光的强度（即单位时间内通过单位垂直面积的）决定于单位时间里通过单位垂直面积的光子数，单位时间里通过金属表面的光子数也就增多，于是，光子与金属中的电子碰撞次数也增多，因而单位时间里从金属表面逸出的光电子也增多，电流也随之增大。光束里的光子所拥有的能量与光的频率成正比。假若金属里的吸收了一个光子的能量，而这能量大于或等于某个与金属相关的能量阈（阀）值（称为这种金属的），则此电子因为拥有了足够的能量，会从金属中逃逸出来，成为；若能量不足，则电子会释出能量，能量重新成为光子离开，电子能量恢复到吸收之前，无法逃逸离开金属。增加光束的会增加光束里光子的“密度”，在同一段时间内激发更多的电子，但不会使得每一个受激发的电子因吸收更多的光子而获得更多的能量。换言之，光电子的能量与辐照度无关，只与光子的能量、频率有关。
被光束照射到的电子会吸收光子的能量，但是其中机制遵照的是一种非全有即全无的判据，光子所有能量都必须被吸收，用来克服逸出功，否则这能量会被释出。假若电子所吸收的能量能够克服逸出功，并且还有剩余能量，则这剩余能量会成为电子在被发射后的动能。
逸出功 W 是从金属表面发射出一个光电子所需要的最小能量。如果转换到频率的角度来看，光子的频率必须大于金属特征的极限频率，才能给予电子足够的能量克服逸出功。逸出功与极限频率 v0之间的关系为
其中，h是， 是光频率为h*v0 的光子的能量。
克服逸出功之后，光电子的最大动能 Kmax 为
Kmax=hv-W=h（v-v0）
其中，hv 是光频率为 v的光子所带有并且被电子吸收的能量。
实际物理要求动能必须是正值，因此，光频率必须大于或等于极限频率，光电效应才能发生。关于光的产生和转化的一个启发性观点
在物理学家关于气体或其他有重物体所形成的理论观念同麦克斯韦关于所谓空虚空间中的电磁过程的理论之间，有着深刻的形式上的分歧。这就是，我们认为一个物体的状态是由数目很大但还是有限个数的原子和电子的坐标和速度来完全确定的；与此相反，为了确定一个空间的电磁状态，我们就需要用连续的空间函数，因此，为了完全确定一个空间的电磁状态，就不能认为有限个数的物理量就足够了。按照麦克斯韦的理论，对于一切纯电磁现象因而也对于光来说，应当把能量看作是连续的空间函数，而按照物理学家的看法，一个有重客体的能量，则应当用其中原子和电子所带能量的总和来表示。一个有重物体的能量不可能分成任意多个、任意小的部分，而按照光的麦克斯韦理论（或者更一般地说，按照任何波动理论），从一个点光源发射出来的光束的能量，则是在一个不断增大的体积中连续地分布的。
用连续空间函数来运算的光的波动理论，在描述纯悴的光学现象时，已被证明是十分卓越的，似乎很难用任何别的理论来替换。可是，不应当忘记，光学观测都同时间平均值有关，而不是同瞬时值有关，而且尽管衍射、反射、折射、色散等等理论完全为实验所证实，但仍可以设想，当人们把用连续空间函数进行运算的光的理论应用到光的产生和转化的现象上去时，这个理论会导致和经验相矛盾。
确实在我看来，关于黑体辐射，光致发光、紫外光产生阴极射线，以及其他一些有关光的产生和转化的现象的观察，如果用光的能量在空间中不是连续分布的这种假说来解释．似乎就更好理解。按照这里所设想的假设，从点光源发射出来的光束的能量在传播中不是连续分布在越来越大的空间之中，而是由个数有限的、局限在空间各点的能量子所组成，这些能量子能够运动，但不能再分割，而只能整个地被吸收或产生出来。
下面我将叙述一下我的思考过程，并且援引一些引导我走上这条道路的事实，我希望这里所要说明的观点对一些研究工作者在他们的研究中或许会显得有用。
§1关于“黑体辐射”理论的一个困难
让我们首先仍采用麦克斯韦理论和电子论的观点来考察下述情况。设在一个由完全反射壁围住的空间中，有一定数目的气体分子和电子，它们能够自由地运动，而且当它们彼此很靠近时，相互施以保守力的作用，也就是说，它们能够象气体[分子]运动理论中的气体分子那样相互碰撞。此外，还假设有一定数目的电子被某些力束缚在这空间中一些相距很远的点上，力的方向指向这些点，其大小同电子与各点的距离成正比。当自由的[气体]分子和电子很靠近这些[束缚]电子时，这些电子同自由的分子和电子之间也应当发生保守[力]的相互作用。我们称这些束缚在空间点上的电子为“振子”；它们发射一定周期的电磁波，也吸收同样周期的电磁波。
根据有关光的产生的现代观点，在我们所考察的空间中，按照麦克斯韦理论处于动态平衡情况下的辐射，应当与“黑体辐射”完全等同——至少当我们把一切具有应加以考虑的频率的振子都看作存在时是这样。
我们暂且不考虑振子发射和吸收的辐射，而深入探讨同分子和电子的相互作用（或碰憧）相适应的动态平衡的条件问题。气体[分子]运动理论为动态平衡提出的条件是：一个电子振子的平均动能必须等于一个气体分子平移运动的平均动能。如果我们把电子振子的运动分解为三个相互垂直的[分]振动，那末我们求得这样一个线性[分]振动的能量的平均值为
这里R是绝对气体常数，N是克当量的“实际分子”数，而T是绝对温度。由于振子的动能和势能对于时间的平均值相等，所以能量等于自由单原子气体分子的动能的。如果现在不论由于哪一种原因——在我们的情况下由于辐射过程——使一个振子的能量具有大于或小于的时间平均值，那末，它同自由电子和分子的碰撞将导致气体得到或丧失平均不等于零的能量。因此，在我们所考察的情况中，只有当每一个振子都具有平均能量时，动态平衡才有可能。
我们进一步对振子同空间中存在的辐射之间的相互作用作类似的考虑。普朗克（Planck）先生曾假定辐射可以看作是一种所能想象得到的最无序的过程，在这种假定下，他推导出了这种情况下动态平衡的条件。他找到：
这里是本征频率为ν的一个振子（每一个振动分量）的平均能量，c是光速，ν是频率，而是频率介于ν和之间的那部分辐射在每个单位体积中的能量。
频率为ν的辐射，如果其能量总的说来既不是持续增加，又不是持续减少，那么，下式
必定成立。
作为动态平衡的条件而找到的这个关系，不但不符合经验，而且它还表明，在我们的图象中，根本不可能谈到以太和物质之间有什么确定的能量分布。因为振子的振动数范围选得愈广，空间中辐射能就会变得愈大，而在极限情况下我们得到：
§2．关于普朗克对基本常数的确定
下面我们要指出普朗克先生所作出的对基本常数的确定，这在一定程度上是同他所创立的黑体辐射理论不相关的。
迄今为止，所有经验都能满足的关于的普朗克公式是：
对于大的值，即对于大的波长和辐射密度，这个公式在极限情况下变成下面的形式：
人们看到，这个公式是同§l 中用麦克斯韦理论和电子论所求得的公式相符的。通过使这两个公式的系数相等，我们得到：
这就是说，一个氢原子重克克。这正好是普朗克先生所求得的数值，它同用其他方法求得的关于这个量的数值令人满意地相符合。
我们因此得出结论：辐射的能量密度和波长愈大，我们所用的理论基础就愈显得适用；但是，对于小的波长的小的辐射密度，我们的理论基础就完全不适用了。在以方式量化分析光电效应时使用以下方程：能量 = 移出一个所需的能量 + 被发射的电子的代数形式：其中h是，ν是入射光子的频率，是，从原子键结中移出一个电子所需的最小能量，是被射出的电子的最大动能，ν0是光电效应发生的阈值，m是被发射电子的，vm是被发射电子的速度，注：如果光子的能量（hν）不大于功函数（?），就不会有电子射出。功函数有时又以W标记。这个方程与观察不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期），可能是因为某些能量以热能或辐射的形式散失了。(一)反常光生伏特效应：
光生伏特效应
一般光生电压不会超过Vg=Eg/e,但某些型被强白光照射会出现比Vg高的多的光生电压，称反常光生伏特效应。（已观察到5000V的光生电压）
70年代又发现光的反常光生伏特效应（APV）可产生1000V到100000V的电压，且只出现在自发极化方向上，
光生电压：V=(Jc/(σD+△σl))l
(二)贝克勒尔效应：
将两个同样的电极浸在电解液中，其中一个被光照射，则在两电极间产生电位差，称为效应。
（有可能模仿光合作用制成高效率的）
(三)光子牵引效应：
当一束光子能量不足以引起电子-空穴产生的在样本上，可在光束方向上于样本两端建立VL，其大小与成正比，称为光子牵引效应。
(四)俄歇效应（1925年人俄歇）
用或电子从原子内层打出电子，同时产生确定能量的电子（），使原子、分子称为高阶的现象称为俄歇效应。
应用：俄歇用于表面分析，可辨别不同分子的“”。
(五)光电流效应（1927年）
放电管两级间有光致电压（电流）变化称为光电流效应。
（1）：低压可以放电（约100Pa的）
（2）：与辉光放电：
放电管中由阴极到阳极存在7个不同的区域：
1：阿斯顿暗区：靠近阴极很薄的一层暗区。原因：从阴极由轰击出的动能很小，不足以激发原子发光。
2：阴极辉区：继阿斯顿暗区后很薄的发光层。
3：阴极暗区：电子从阴极达到该区，获能量越来越大，超过原子能，引起大量碰撞电离，电离过程集中发生在这里。产生电离后电子很快离开，这里形成了很强的正空间电荷，引起电场分布畸变，管压大部分降在此处和阴极间
以上三区为阴极位降区。
4：负辉区：是发光最强的区域。电子在负辉区产生许多激发碰撞发出明亮的。
5：法拉第暗区：电子在负辉区损失能量，进入此区无足够的能量产生激发。
6：正柱区：在此区与正离子密度相等，净空间电荷为零，因此又称区。
7：：可看到阳极暗区和阳极辉区。应用：器件，如气体放电灯（、、原子灯、泡）、稳压管、冷阴极闸流管等。中用正柱区实现粒子束反转，粒子束装置中，工艺中刻蚀，薄膜沉积，沉积等。
光电流效应机理：（寿命约10^(-4)s到10^(-2)s）原子较中性原子易于电离，多产生一些激发原子，尤其是亚稳态原子，可能改变放电管中载流子浓度。
光电流技术应用：光电流光谱无需常规光谱仪的，从紫外、可见、红外到都可产生光电流效应。光电流光谱有8个数量级的，高、噪声小，是一种超灵敏的光谱技术。（1976年等用激光证实光电流光谱）
焦希效应：当用连续辐照以或绝缘气体为的气体器时，流经电容器的低频电流将发生变化，称为焦希效应。
效应：当放电管阴极表面有金属氧化膜，正离子轰击表面时，二次电子发射作用增强，称为马尔特效应。光电效应首先由德国物理学家于发现，对发展及提出的设想起到了根本性的作用。用实验发现了光电效应的重要规律。则提出了正确的理论机制。1839年，年仅十九岁的亚历山大·贝克勒尔（Alexandre Becquerel），在协助父亲研究将光波照射到（electrolytic cell）所产生的效应时，发现了。虽然这不是光学效应，但对于揭示物质的电性质与光波之间的密切关系有很大的作用。威勒毕·史密斯（Willoughby Smith）于1873年在进行与水下电缆相关的一项任务，测试硒圆柱高性质时，发现其具有，即照射光束于硒圆柱会促使其增加。
海因里希·赫兹
1887年，德国物理学者做实验观察到光电效应、电磁波的发射与接收。在赫兹的发射器里有一个（spark gap），可以借着制造火花来生成与发射电磁波。在接收器里有一个线圈与一个火花间隙，每当线圈侦测到电磁波，火花间隙就会出现火花。由于火花不很明亮，为了更容易观察到火花，他将整个接收器置入一个不透明的盒子内。他注意到最大火花长度因此减小。为了理清原因，他将盒子一部分一部分拆掉，发现位于接收器火花与发射器火花之间的不透明板造成了这屏蔽现象。假若改用来分隔，也会造成这屏蔽现象，而则不会。经过用石英按照波长将光波分解，仔细分析每个波长的光波所表现出的屏蔽行为，他发现是紫外线造成了光电效应。赫兹将这些实验结果发表于《》，他没有对该效应做进一步的研究。
紫外线入射于火花间隙会帮助产生火花，这个发现立刻引起了物理学者们的好奇心，其中包括威廉·霍尔伐克士（Wilhelm Hallwachs）、奥古斯图·里吉（Augusto Righi）、亚历山大·史托勒托夫（Aleksandr Stoletov）等等。他们进行了一系列关于光波对于带电物体所产生效应的研究调查，特别是紫外线。这些研究调查证实，刚刚清洁干净的锌金属表面，假若带有负电荷，不论数量有多少，当被紫外线照射时，会快速地失去这负电荷；假若电中性的锌金属被紫外线照射，则会很快地变为带有正电荷，而电子会逃逸到金属周围的气体中，假若吹拂强风于金属，则可以大幅度增加带有的正电荷数量。
约翰·艾斯特（Johann elster）和汉斯·盖特尔（Hans Geitel），首先发展出第一个实用的光电真空管，能够用来量度辐照度。艾斯特和盖特尔将其用于研究光波照射到带电物体产生的效应，获得了巨大成果。他们将各种金属依光电效应放电能力从大到小顺序排列：、、钠钾合金、、、、、。对于、、、、、、，普通光波造成的光电效应很小，无法测量到任何效应。上述金属排列顺序与的电化学排列相同，越具正电性的金属给出的光电效应越大。
汤姆孙量度粒子荷质比的光电效应实验装置。
当时研究“赫兹效应”的各种实验还伴随着“光电疲劳”的现象，让研究变得更加复杂。光电疲劳指的是从干净金属表面观察到的光电效应逐渐衰微的现象。根据霍尔伐克士的研究结果，在这现象里，扮演了很重要的角色。可是，其它因素，例如氧化、湿度、抛光模式等等，都必须纳入考量。
年间，史托勒托夫完成了很多关于光电效应的实验与分析。他设计出一套实验装置，特别适合于定量分析光电效应。借助此实验装置，他发现了辐照度与感应光电流的直接比例。另外，史托勒托夫和里吉还共同研究了光电流与之间的关系，他们发现气压越低，光电流变越大，直到最优气压为止；低于这最优气压，则气压越低，光电流变越小。
于日在大不列颠皇家研究院（Royal Institution of Great Britain）的演讲中表示，通过观察在里的所造成的萤光辐照度，他发现阴极射线在空气中透射的能力远超一般原子尺寸的粒子。因此，他主张阴极射线是由带负电荷的粒子组成，后来称为电子。此后不久，通过观察阴极射线因电场与磁场作用而产生的偏转，他测得了阴极射线粒子的。1899年，他用紫外线照射锌金属，又测得发射粒子的荷质比为7.3×10emu/g，与先前实验中测得的阴极射线粒子的数值7.8×10emu/g大致符合。他因此正确推断这两种粒子是同一种粒子，即电子。他还测出这粒子所载有的负电荷 。从这两个数据，他成功计算出了电子的质量：大约是氢离子质量的千分之一。电子是当时所知质量最小的粒子。匈牙利物理学家菲利普·莱纳德
于1900年发现紫外线会促使气体发生电离作用。由于这效应广泛发生于好几厘米宽区域的空气，并且制造出很多大颗的正离子与小颗的负离子，这现象很自然地被诠释为光电效应发生于在气体中的固体粒子或液体粒子，汤姆孙就是如此诠释这现象。1902年，又发布了几个关于光电效应的重要实验结果。第一，借着变化源与阴极之间的距离，他发现，从阴极发射的光电子数量每单位时间与入射的辐照度成正比。第二，使用不同的物质为阴极材料，可以显示出，每一种物质所发射出的光电子都有其特定的最大（最大速度），换句话说，光电子的最大动能于光波的光谱组成有关。第三，借着调整阴极与阳极之间的电压差，他观察到，光电子的最大动能与截止电压成正比，与辐照度无关。
由于光电子的最大速度与辐照度无关，莱纳德认为，光波并没有给予这些电子任何能量，这些电子本来就已拥有这能量，光波扮演的角色好似触发器，一触即发地选择与释出束缚于原子里的电子，这就是莱纳德著名的“触发假说”（triggering hypothesis）。在那时期，学术界广泛接受触发假说为光电效应的机制。可是，这假说遭遇到一些严峻问题，例如，假若电子本来在原子里就已拥有了逃逸束缚与发射之后的动能，那么，将阴极加热应该会给予更大的，但是物理学者做实验并没有测量到任何不同结果。
英姿焕发的爱因斯坦在1905年（）发表了六篇划时代的论文。
1905年，爱因斯坦发表论文《关于光的产生和转化的一个试探性观点》，对于光电效应给出另外一种解释。他将光束描述为一群离散的量子，现称为，而不是连续性波动。对于先前在研究中所发现的普朗克关系式，爱因斯坦给出另一种诠释：频率为 的光子拥有的能量为 ；其中， 因子是。爱因斯坦认为，组成光束的每一个量子所拥有的能量等于频率乘以普朗克常数。假若光子的频率大于某，则这光子拥有足够能量来使得一个电子逃逸，造成光电效应。爱因斯坦的论述解释了为什么光电子的能量只与频率有关，而与辐照度无关。虽然光束的辐照度很微弱，只要频率足够高，必会产生一些高能量光子来促使束缚电子逃逸。尽管光束的辐照度很强劲，假若频率低于极限频率，则仍旧无法给出任何高能量光子来促使束缚电子逃逸。
爱因斯坦的论述极具想像力与说服力，但却遭遇到学术界强烈的抗拒，这是因为它与所表述，而且经过严格理论检验、通过精密实验证明的光的波动理论相互矛盾，它无法解释光波的折射性与，更一般而言，它与物理系统的能量“无穷可分性假说”相互矛盾。甚至在实验证实爱因斯坦的光电效应方程正确无误之后，强烈抗拒仍旧延续多年。爱因斯坦的发现开启了的量子物理的大门，爱因斯坦因为“对理论物理学的成就，特别是光电效应定律的发现”荣获1921年。
图为密立根做光电效应实验得到的最大能量与频率关系线。竖轴是能够阻止最大能量光电子抵达阳极的截止电压，P是逸出功，PD是电势差（potential difference)。
爱因斯坦的论文很快地引起美国物理学者罗伯特·密立根的注意，但他也不赞同爱因斯坦的理论。之后十年，他花费很多时间做实验研究光电效应。他发现，增加阴极的温度，光电子最大能量不会跟着增加。他又证实光电疲劳现象是因氧化作用所产生的杂质造成，假若能够将清洁干净的阴极保存于高真空内，就不会出现这种现象了。1916年，他证实了爱因斯坦的理论正确无误，并且应用光电效应直接计算出普朗克常数。密立根因为“关于以及光电效应的工作”获颁1923年。
根据，光电效应也可以用波动概念来分析，完全不需用到光子概念。威利斯·兰姆与马兰·斯考立（Marlan Scully）于1969年证明这理论。1887年，在做证实的电磁理论的火花放电实验时，偶然发现了光电效应。用两套放电做实验，一套产生，发出；另一套作为接收器。他意外发现，如果接收的电极受到的照射，火花放电就变得容易产生。赫兹的论文《对放电的影响》发表后，引起物理学界广泛的注意，许多进行了进一步的实验研究。
1888年，物理学家霍尔瓦克斯（Wilhelm Hallwachs）证实，这是由于在放电间隙内出现了荷电体的缘故。
1899年，J.J.汤姆孙用巧妙的方法测得产生的光电流的，获得的值与粒子的相近，这就说明产生的光电流和一样是流。这样，物理学家就认识到，这一现象的实质是由于光（特别是）照射到金属表面使金属内部的获得更大的，因而从金属表面逃逸出来的一种现象。光电效应年，（P.Lenard，）对光电效应进行了系统的研究，并首先将这一现象称为“光电效应”。为了研究光电子从金属表面逸出时所具有的，在电极间加一可调节反向，直到使光电流截止，从反向的截止值，可以推算电子逸出金属表面时的最大速度。他选用不同的金属材料，用不同的照射，对反向的截止值进行了研究，并总结出了光电效应的一些实验规律。根据：qU=mv^2/2，可计算出发射出电子的能量。可得出：hf=(1/2)mv^2+I+W
深入的实验发现的规律与理论存在诸多矛盾，但许多还是想在经典电磁理论的框架内解释光电效应的实验规律。有一些试图把光电效应解释为一种现象。在1902年提出触发假说，假设在的发射过程中，光只起触发作用，原本就是以某一速度在原子内部运动，光照射到原子上，只要光的频率与电子本身的振动一致，就发生，电子就以其自身的速度从原子内部逸出。勒纳德认为，原子里电子的振动频率是特定的，只有频率合适的光才能起触发作用。勒纳德的假说在当时很有影响，被一些物理学家接受。但是，不久，勒纳德的触发假说被他自己的实验否定。
用理论对光电效应提出理论解释后，最初科学界的反应是冷淡的，甚至相信概念的一些也不接受假说。尽管理论与已有的实验事实并不矛盾，但当时还没有充分的实验来支持光电效应方程给出的。直到1916年，光电效应的定量实验研究才由家密立根完成。
密立根对光电效应进行了长期的研究，经过十年之久的试验、改进和学习，有效地排除了表面接触等因素的影响，获得了比较好的。他的实验非常出色，于1914年第一次用实验验证了方程是精确成立的，并首次对h作了直接的光电测量，精确度大约是0.5%(在实验误差范围内)。1916年密立根发表了他的精确实验结果，他用6种不同频率的单色光测量反向电压的截止值与频率关系曲线关系，这是一条很好的直线，从可以求出的。结果与1900年从得到的数值符合得很好。通过大量的实验总结出光电效应具有如下实验规律：
1．每一种金属在产生光电效应时都存在一极限（或称截止频率），即照射光的不能低于某一临界值。相应的波长被称做极限（或称红限波长）。当入射光的频率低于极限频率时，无论多强的光都无法使电子逸出。
2．光电效应中产生的光电子的速度与光的频率有关，而与光强无关。
3．光电效应的瞬时性。实验发现，即几乎在照到金属时立即产生光电流。不超过十的负九次方秒（1ns）。
光电效应4.入射光的强度只影响光的强弱，即只影响在单位时间单位面积内逸出的光电子数目。在光颜色不变的情况下，入射光越强，越大，即一定颜色的光，入射光越强，一定时间内发射的电子数目越多。制造光电倍增管
算式与观察不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期），可能是因为系统没有完全的效率，某些能量变成热能或辐射而失去了。
光控制电器
利用光电管制成的光控制电器，可以用于自动控制，如自动计数、自动报警、自动跟踪等等，右上图是光控的示意图，它的工作原理是：当光照在光电管上时，光电管中产生电光流，经过放大器放大，使M磁化，而把N吸住，当光电管上没有光照时，光电管电路中没有电流，电磁铁M就自动控制，利用光电效应还可测量一些物体的。光伏控制器
光电倍增管
利用还可以制造多种光电器件，如光电倍增管、电视摄像管、、电光度计等，这里介绍一下光电倍增管。这种管子可以测量非常微弱的光。右下图是光电倍增管的大致结构，它的管内除有一个阴极K和一个阳极A外，还有若干个倍增电极K1.K2.K3.K4.K5等。使用时不但要在和之间加上电压，各倍增电极也要加上电压，使阴极电势最低，各个倍增电极的电势依次升高，阳极电势最高，这样，相邻两个电极之间都有加速电场，当受到光的照射时，就发射，并在加速电场的作用下，以较大的撞击到第一个倍增电极上，光电子能从这个倍增电极上激发出较多的电子，这些电子在电场的作用下，又撞击到第二个倍增电极上，从而激发出更多的电子，这样，激发出的数不断增加，最后后阳极收集到的电子数将比最初从阴极发射的电子数增加了很多倍（一般为105～108倍）。因而，这种管子只要受到很微弱的，就能产生很大电流，它在工程、、军事等方面都有重要的作用。
农业病虫害防治
农业虫害的治理需要依据为害昆虫的特性提出与环境适宜、兼容的技术体系和关键技术。为害昆虫表现了对敏感光源具有个体差异性和群体一贯性的行为特征，并通过视觉神经响应和生理能量需求的方式呈现出生物效应的作用本质。利用昆虫的这种趋性行为诱导增益特性，一些光电诱导杀虫灯技术以及害虫诱导捕集技术广泛地应用于农业虫害的防治，具有良好的应用前景。光电效应现象是在做证实麦克斯韦的电磁理论的火花放电实验时偶然发现的，而这一现象却成了突破电磁理论的一个重要证据。
在研究光电效应时给出的解释不仅推广了的理论，证明不只是能量才具有，光辐射本身也是量子化的，同时为的提供了自然科学证据，具有不可估量的意义。这一理论还为的原子理论和奠定了基础。爱因斯坦密立根的定量实验研究不仅从实验角度为理论进行了证明，同时也为原子理论提供了证据。
1921年，爱因斯坦因建立理论并成功解释了光电效应而获得。
1922年，原子理论也因密立根证实了理论而获得了实验支持，从而获得了诺贝尔物理学奖。
1923年，密立根“因测量和研究光电效应”获。在光电效应中，要释放光电子显然需要光电效应有足够的。根据经典，光是，的决定于它的强度，即只与的有关，而与电磁波的无关。而实验规律中的第一、第二两点显然用经典理论无法解释。第三条也不能解释，因为根据经典理论，对很弱的光要想使电子获得足够的逸出，必须有一个能量积累的过程而不可能瞬时产生光电子。
光电效应里，的射出方向不是完全定向的，只是大部分都垂直于金属表面射出，与光照方向无关，光是，但是光是高频震荡的正交电磁场，振幅很小，不会对射出方向产生影响。
所有这些实际上已经曝露出了经典理论的缺陷，要想解释光电效应必须突破经典理论。光电效应分为：和。
内光电效应是被光激发所产生的载流子（自由电子或）仍在物质内部运动，使物质的发生变化或产生光生伏特的现象。
外光电效应是被光激发产生的电子逸出物质表面，形成中的电子的现象。在光的作用下，物体内的电子逸出物体表面向外发射的现象叫做外光电效应。
外光电效应的一些实验规律
a．仅当照射物体的光频率不小于某个确定值时，物体才能发出光电子，这个频率叫做极限频率(或叫做截止频率)，相应的波长λ0叫做极限。不同的和相应的极限波长λ0 是不同的。
一些金属的极限波长(单位：)：
b．光电子脱出物体时的初速度和照射光的有关而和发光强度无关。这就是说，光电子的初只和照射光的频率有关而和发光强度无关。
c．在光的频率不变的情况下，入射光越强，相同的时间内(发射光电子的金属材料)发射的光电子数目越多
d．从实验知道，产生的过程非常快，一般不超过1光电效应0的-9次方秒；停止用光照射，光电流也就立即停止。这表明，光电效应是瞬时的。
e．爱因斯坦方程：hν=(1/2)mv^2+I+W
式中(1/2)mv^2是脱出物体的光电子的初动能。内部有大量的自由，这是金属的特征，因而对于金属来说，I项可以略去，爱因斯坦方程成为 hυ=(1/2)mv^2+W 假如hυ&W,电子就不能脱出金属的表面。对于一定的金属，产生光电效应的最小光频率() u0。由 hυ0=W确定。相应的极限波长为λ0=C/υ0=hc/W。 发光强度增加使照射到物体上的光子的数量增加，因而发射的光电子数和照射光的强度成正比。算式在以爱因斯坦方式时使用以下算式： 光子能量= 移出一个电子所需的能量+ 被发射的电子的动能代数形式： hf=φ+Em φ=hf0 Em=(1/2)mv^2 其中 h是，h = 6.63 ×10^-34 J·s， f是入射光子的频率，φ是，从原子键结中移出一个所需的最小能量， f0是光电效应发生的频率，Em是被射出的电子的最大动能， m是被发射电子的静止质量， v是被发射电子的速度
注：如果光子的（hf）不大于功函数（φ），就不会有电子射出。功函数有时又以W标记。这个算式与观察不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期）。爱因斯坦因成功解释了光电效应而获得1921年。
基于外光电效应的电子元件有光电管、光电倍增管。光电倍增管能将一次次闪光转换成一个个放大了的，然后送到电子线路去，记录下来。当光照在物体上，使物体的电导率发生变化，或产生光生的现象。分为和（）。
1 光电导效应
在光线作用下，电子光子能量从键合状态过度到自由状态，而引起电导率的变化。
当光照射到光电导体上时，若这个光电导体为本征，且光辐射能量又足够强，光电材料价带上的电子将被激发到导带上去，使光导体的变大。
基于这种效应的光电器件有。
2 光生伏特效应
“光生伏特效应”，简称“光伏效应”。指光照使不均匀半导体或半导体与金属结合的不同部位之间产生电位差的现象。它首先是由光子（光波）转化为电子、光能量转化为电能量的过程；其次，是形成电压过程。有了电压，就像筑高了大坝，如果两者之间连通，就会形成电流的回路。
光伏发电，其基本原理就是“光伏效应”。太阳能专家的任务就是要完成制造电压的工作。因为要制造电压，所以完成光电转化的太阳能电池是阳光发电的关键。[2]
简单来说就是在光作用下能使物体产生一定方向电动势的现象。基于该效应的器件有和、三极管。
①（结光电效应）
光照射时，若hf≧Eg，使价带中的到导带，而产生电子空穴对，在阻挡层内的作用下，电子偏向N区外侧，空穴偏向P区外侧，使P区带，N区带，形成光生电动势。
②侧向光电效应（丹培效应）
当受光照不均匀时，光照部分产生电子空穴对，载流子比未受光照部分的大，出现了载流子浓度梯度，引起载流子，如果电子比空穴扩散得快，导致光照部分带正电，未照部分带负电，从而产生电动势，即为侧向光电效应。
半导体受强光照射并在光照垂直方向外加磁场时，垂直和磁场的半导体两端面之间产生的现象称为光电磁效应，可视之为光扩散电流的。
④贝克勒耳效应
是指中的光生伏特效应。当光照射浸在电解液中的两个同样电极中的一个电极时，在两个电极间产生电势的现象称为效应。感光电池的工作原理基于此效应。
⑤紫外线光电效应光电效应
[3]当紫外线照射到某些金属的表面时，金属内部的自由电子逸出金属表面，这种紫外线的光致电子发射构成了紫外线光电效应的内容之一。早在1887年德国物理学家[4]（）在研究紫外线辐射时，首先发现光电发射现象。在1888年光电发射有被俄国物理学家斯托列托夫（）用实验证明了这一现象。
3 光子牵引效应
当光子与半导体中的自由载流子作用时，光子把传递给自由载流子，自由载流子将顺着光线的传播方向做相对于晶格的运动。结果，在的情况下，半导体样品将产生电场，它阻止载流子的运动。这个现象被称为。1905年，把的化概念进一步推广。他指出：不仅和辐射场的交换是化的，而且辐射场本身就是由不连续的组成，每一个的能量与辐射场频率之间满足ε=hν，即它的只与光量子的有关，而与强度（）无关。
根据的光理论，射向金属表面的光，实质上就是具有能量ε=hν的光子流。如果照射光的频率过低，即光子流中每个光子能量较小，当他照射到金属表面时，电子吸收了这一光子，它所增加的ε=hν的能量仍然小于电子脱离金属表面所需要的逸出功，电子就不能脱离开金属表面，因而不能产生光电效应。如果照射光的频率高到能使电子吸收后其能量足以克服逸出功而脱离金属表面，就会产生光电效应。此时逸出电子的、和逸出功之间的关系可以表示成：光子能量- 移出一个电子所需的能量（）=被发射的电子的最大初动能。
即：Εk(max)=hv-W0
这就是爱因斯坦光电效应方程。
其中，h是常数；v是入射的
光电效应功函数
Φ是功函数，指从键结中移出一个所需的最小，表达式如右图，其中f0是光电效应发生的阀值频率，即极限；功函数有时又以W或A标记。
动能表达式
E(kmax)是逸出电子的最大，如右图；m是被发射的静止；vm是被发射逸出时的初速度。
注：这个算式与观察不符时（即没有射出或动能小于预期）。
根据理论，光电效应中光电子的决定于照射光的，而与照射光的强度无关，故可以解释实验规律的第一、第二两条。其中的极限是指的刚好满足克服金属逸出功的频率，而不同的金属电子逸出所需要的不同，所以不同金属的极限不同。对第三条，由于当的足够，不管光强（只决定于光量子的数目）如何，在吸收了后都可马上逸出，故可立即产生光电效应，不需要积累过程。当光照射到金属表面时，其强度越大表明数越多，它被金属中吸收的可能性越大，因此就可以解释为什么被打出的数只与光的强度有关而与光的无关。
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