数学物理方法有什么用中什么是平庸解?

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湘潭大学数学物理方法课件之92常点邻域上的级数解法
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第三章 力学量与算符
§4.1 算符的一般运算规则 §4.2 量子力学的对易式 §4.3 厄米算符的本征值与本征函数 §4.4 力学量完全集 §4.5 基本力学量的本征函数系 §4.6 不确定性关系 * 代表对波函数进行某种运算或变换的符号 ? u = v
表示 ? 把函数
? 就是这种变
换的算符。 1)du / dx = v ,
就是算符,其作用
是对函数 u 微商,
故称为微商算符。 2)x u = v,
也是算符。
它对 u 作用
是使 u 变成 v。 由于算符只是一种运算符号,所以它单独存在是没有意义的,仅当它作用于波函数上,对波函数做相应的运算才有意义,例如: 算符定义 §4.1 算符的一般运算规则 (1)线性算符 ?(c1ψ1+c2ψ2)= c1?ψ1+c2?ψ2 其中c1, c2是任意复常数,
ψ1, ψ1是任意两个波函数。 满足如下运算规律的
算符 ? 称为线性算符 (2)算符相等
若两个算符
?、?对体系的任何波函数 ψ的运算结果都相
同,即?ψ= ?ψ,则算符? 和算符? 相等记为? = ?。 例如: 开方算符、取复共轭就不是线性算符。
注意:描写可观测量的力学量算符都是线性算符,这是态叠加原理的反映。 (3)算符之和
若两个算符
对体系的任何波函数ψ
( ? + ?) ψ= ?ψ+ ?ψ= êψ
则? + ? = ê 称为算符之和。 显然,算符求和满足交换率和结合率。 例如:体系Hamilton 算符 注意,算符运算没有相减,因为减可用加来代替。
? - ? = ? + (-?)。
很易证明线性算符之和仍为线性算符。 ? + ?=
? + ? ? + (?+T)= (? + ?)+T (5)逆算符 1. 定义: 设?ψ= φ, 能够唯一的解出
?-1 φ = ψ 并不是所有算符都存
在逆算符,例如以后学 到投影算符就不存在逆. 2.性质 I: 若算符 ? 之逆 ?-1 存在,则
?-1 ? = I , [? , ?-1] = 0
证: ψ = ?-1φ = ?-1 (? ψ) = ?-1 ? ψ
因为ψ是任意函数,所以?-1 ? = I成立. 同理, ? ?-1 = I
亦成立. 3.性质 II: 若 ?, ? 均存在逆算符,
则 (? ?)-1 = ?-1 ?-1 (4)算符之积 若? (?
ψ ) = (??) ψ =êψ
则?? = ê 其中ψ是任意波函数。 一般来说算符之积不满足 交换律,即
?? ≠ ??这是算符与通常数运算 规则的唯一不同之处。 例如:
设给定一函数 F(x),
其各阶导数均存在,
其幂级数展开收敛 则可定义算符 ? 的函数 F(?)为: (7)复共轭算符 算符?的复共轭算符
?*就是把?表达式中
的所有量换成复共轭. 例如: 坐标表象中 (6)算符函数 利用波函数标准条件:
当|x|→∞ 时ψ,?→ 0。 同理可证: (8)转置算符 由于ψ、φ是
任意波函数,
所以 (9)厄密共轭算符 由此可得:: 转置算符
的定义 厄密共轭
写成: 算符 ? 之厄密共轭算符 ?+ 定义: 可以证明:
(? ?)+ = ?+ ?+
(? ? ?...)+ = ... ?+ ?+ ?+
(10)厄密算符 1.
满足下列关系
的算符称为
厄密算符. 2.
性质 性质 I:
两个厄密算符之和仍是厄密算符。
(?+?)+ = ?+ + ?+ = (?+?)
两个厄密算符之积一般不是厄密
算符, 除非二算符对易。
(? ?)+ = ?+ ?+ = ? ? ≠ ? ? 仅当
[?, ?] = 0
(? ?)+ = ? ?
才成立。 引入波函数的标积形式 转置算符 厄米共厄算符 性质 III:
定理:在任何状态下,厄米算符的平均值都是实数。反过来,在任何状
态下平均值均为实数的算符必为厄米算符。
证明:首先证明,厄米算符的平均值都是实数。对
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